|
а) Определение j и и по измеренным зенитным расстояниям светил. Решение этих двух задач основано на применении формулы (1.37) параллактического треугольника cos z = sin j sin d + cos j cos d cos t,(6.7)
где t = s - a , или на основании (6.3): t = T ' + u - a .(6.8)
Если измерено зенитное расстояние светила z или его высота h = 90ё - z, и в момент измерения отмечен момент Т ' по звездным часам, а a и d светила взяты из Астрономического Ежегодника на момент наблюдения, то в уравнении (6.7) неизвестными остаются две величины: j и и. Следовательно, для их определения надо иметь второе такое же, но независимое уравнение, т.е. надо измерить зенитное расстояние по крайней мере еще одного светила и считать, что и за время наблюдения этих светил не меняется. Обычно так и поступают, когда производится совместное определение широты и поправки часов. При этом наблюдается не две, а несколько звезд, и полученные уравнения решают методом наименьших квадратов или методом последовательных приближений. Если же известна одна из этих величин, то вторую легко вычислить из уравнений (6.7) и (6.8). Пусть будет известна географическая широта j места наблюдения. Тогда из уравнения (6.7) получим откуда вычисляем t, а из уравнения (6.8) находим u = t - Т + a . Если известна поправка часов и, то из уравнения (6.7) вычисляется географическая широта j .
Принципиально, для решения этих задач можно измерять зенитное расстояние любого светила, находящегося в любой точке неба над горизонтом. Однако для определения поправки часов и выгоднее измерять зенитные расстояния тех светил, которые в момент наблюдения находятся вблизи первого вертикала, т.е. у которых азимут близок к 90ё или к 270ё. В этом случае зенитные расстояния светил изменяются быстрее всего, и следовательно, момент наблюдения Т ' отмечается с большей точностью. Для определения географической широты j , наоборот, выгоднее измерять зенитные расстояния светил, находящихся вблизи меридиана. В этом случае их зенитные расстояния изменяются сравнительно медленно и тем самым возможная ошибка в отмеченном моменте Т ' мало повлияет на окончательный результат. С этой точки зрения очень выгодно наблюдать Полярную звезду, так как она всегда близка к меридиану и во всякое время удобна для точного определения широты места. Кроме того, ее высота над горизонтом всегда мало отличается от широты места наблюдения и может быть принята за приближенное значение этой величины с ошибкой, не превосходящей ±1ё. б) Определение j и и из наблюдений в момент кульминации светил. Если светило находится в кульминации, то его часовой угол t равен 0 или 180ё (12h). Тогда из формулы (6.7) следует: 1) если светило кульминирует к югу от зенита, то j = d + z, (6.9) 2) если к северу от зенита, то j = d - z, 3) если светило находится в нижней кульминации, то j = 180ё - d - z.
Из уравнения (6.8) для момента верхней кульминации u = a - T ’, (6.10) нижней кульминации u = a - Т + 12h
Таким образом, по одному из уравнений (6.9) можно получить широту места j , измерив только зенитное расстояние светила, а из уравнений (6.10) можно найти поправку часов и, отметив только момент прохождения светила через меридиан. в) Определение j и и из наблюдений светил на равных высотах (равных зенитных расстояниях). Если для двух светил с прямыми восхождениями a 1 и a 2 и склонениями d 1 и d 2 отметить моменты Т1’ и T2’ их прохождения через общий альмукантарат, т.е. когда они находятся на одинаковом расстоянии z, то на основании (6.7) и (6.8) получим равенство sin j sin d 1 + cos j cos d 1 cos (Т1’ + и - a 1) = = sin j sin d 2 + cos j cos d 2 cos (Т2’ + и - a 2), (6.11)
в котором неизвестными являются географическая широта места j и поправка часов и. Равенство (6.11) находит большое применение в различных способах как раздельного, так и совместного определения j и u. Существенным во всех этих способах является то, что отпадает необходимость измерения зенитных расстояний светил и все наблюдения сводятся к отметке моментов времени по часам при прохождении светил через какой-нибудь альмукантарат. |
Смотрите также:
Физико-математические науки. Астрономия
Астрономия.
Для развития астрономии этого периода характерно возникновение особой
отрасли, пограничной с физикой,—астрофизики. В астрономии
использовались ... |
Астрономия. Самые-самые... Звезды, кометы, метеориты, галактики ...
Лекселя. Наименьшее расстояние до Земли было
достигнуто 1 июля 1770 г. и составило 0015 астрономических единицы
(т.е. 2244 миллиона километров или около 3 ... |
Астрономия. Вселенная, Галактика, Звёзды, планеты, астероиды ...
Таковы, например, природа атома и элементарных
частиц, генетика, астрономия. Здесь мы хотим рассказать об одной
"безумной" попытке объяснить, как произошла ... |
БРОКГАУЗ И ЕФРОН. Полярная звезда. Астрономия
Прецессия. П. звезда играет большую роль в
практической астрономии (см.), где пользуются ее близостью к полюсу и
медленностью суточного движения для ... |
Новые наблюдения сообщены группой Бельгийских и
Французских астрономов, использующих спектрометр Coude Echelle на
3.6-метровом телескопе ESO в обсерватории ... |
Древние астрономы пытались (в основном
безуспешно) определить (но еще не доказать! .... Радиоастрономия и
внеатмосферная рентгеновская астрономия приоткрыли ... |
Майя - одинокие гении. Календарь и астрономия индейцев майя
Астрономы
майя проводили наблюдения за небесными светилами из каменных обсерваторий,
которые были во многих городах — Тикале, Копане, Паленке, Чичен-Ице.. ... |
Древний Рим. МАТЕМАТИКА, АСТРОНОМИЯ, ГЕОГРАФИЯ И ДЕЯТЕЛЬНОСТЬ ...
Основные астрономические и метеорологические
представления Рать ней империи изложил римский автор времени Августа Манилий
в дидактической поэме ... |
АСТРОНОМИЯ
МАЙЯ. Но майя занимались не только счетом дней и созданием концепции времени.
Они также были опытными астрономами. ... |